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OEO - Exame

Ana Almeida 200 Fragen

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Fragen in diesem Quiz (200)

1Um raio luminoso orientado para o ponto principal objeto, H, emerge com a mesma direção, passando pelo ponto principal imagem, H’.
1. ARichtig
2. BFalsch
2Se um sistema ótico dá origem a uma imagem virtual, basta adicionar um sistema com potência positiva a uma distância razoável, para gerar uma imagem fina real.
1. ARichtig
2. BFalsch
3Na concatenação ou associação de vários sistemas óticos, a imagem formada pelo sistema N (seja real ou virtual) deve ser considerada como objeto para o sistema N+1.
1. ARichtig
2. BFalsch
4Na aproximação paraxial, as distâncias focais objeto e imagem são sempre numericamente iguais.
1. ARichtig
2. BFalsch
5Se a luz proveniente de um objeto no infinito incidir numa lente delgada segundo um ângulo A em relação ao eixo ótico, a imagem forma-se no plano focal imagem a uma distância do eixo dada por x = f’ . sin A
1. ARichtig
2. BFalsch
6A relação entre as duas distâncias focais de um sistema ótico arbitrário decorre da definição de potência ótica, K.
1. ARichtig
2. BFalsch
7A imagem de um objeto real, formada por um espelho convexo pode ser real.
1. ARichtig
2. BFalsch
8Um sistema ótico que não se possa considerar delgado não tem “centro ótico”, sendo este estatuto (o de “centro ótico”) assumido pelos dois pontos nodais (N e N’), normalmente distintos.
1. ARichtig
2. BFalsch
9Para uma lente no ar, a ampliação entre os planos conjugados cujas distâncias objeto e imagem satisfaçam l=l’=2f’ é m = +1.
1. ARichtig
2. BFalsch
10O fenómeno da reflexão interna total na interface entre dois meios dielétricos só ocorre quando o índice de refração do primeiro meio é superior ao do segundo meio.
1. ARichtig
2. BFalsch

11Os pontos principais constituem a origem dos sistemas de referência nos espaços objeto e imagem.
1. ARichtig
2. BFalsch
12Um raio luminoso incidente num sistema ótico paralelamente ao eixo, emerge passando pelo foco objeto, F.
1. ARichtig
2. BFalsch
13Em qualquer sistema ótico com potência finita, não existe nenhum par de planos conjugados relativamente aos quais a ampliação transversa seja -1.
1. ARichtig
2. BFalsch
14A aberração cromática é uma consequência da variação do índice de refração do material das lentes com frequência.
1. ARichtig
2. BFalsch
15A distância focal de uma associação de lentes positivas, em contacto, é maior do que a distância focal de cada uma delas.
1. ARichtig
2. BFalsch
16Num sistema ótico com aberração esférica, coma ou astigmatismo, e no contexto da formação de imagem de um objeto pontual, o feixe imagem é um feixe cónico (tem um vértice bem definido).
1. ARichtig
2. BFalsch
17Num sistema ótico sem aberrações, e no contexto da formação de imagem de um objeto pontual, a posição tridimensional do vértice do cone imagem é totalmente determinada pela equação dos planos conjugados e pelo valor da ampliação transversa.
1. ARichtig
2. BFalsch
18Na associação de vários sistemas óticos, a ampliação transversa final é a soma das ampliações transversas dos sistemas componentes.
1. ARichtig
2. BFalsch
19A potência ótica de uma lente formada por duas superfícies planas e paralelas é infinita.
1. ARichtig
2. BFalsch
20Apenas quando se conhece a posição dos pontos principais de um sistema ótico arbitrário, é que é possível aplicar a equação dos planos conjugados e posicionar o objeto e a imagem em relação ao sistema ótico.
1. ARichtig
2. BFalsch
21Num sistema com o objeto no infinito segundo um ângulo A em relação ao eixo, o conceito de ampliação transversa não é aplicável.
1. ARichtig
2. BFalsch
22A imagem de um objeto pontual, situado no foco objeto de uma lente, F, forma-se no foco imagem, F’.
1. ARichtig
2. BFalsch
23Num sistema ótico com distorção ou curvatura, e no contexto da formação de imagem de um objeto pontual, o feixe imagem é cónico (tem um vértice bem definido).
1. ARichtig
2. BFalsch
24Sempre que a imagem de um objeto real formada por uma lente tem a mesma orientação do objeto, então a imagem é virtual.
1. ARichtig
2. BFalsch
25A potência de uma lente espessa, no ar, formada por duas superfícies com o mesmo valor do raio de curvatura (seja positivo ou negativo) é sempre positiva.
1. ARichtig
2. BFalsch
26Os sistemas óticos baseados em espelhos têm aberração cromática.
1. ARichtig
2. BFalsch
27Todos os espelhos esféricos comportam-se, na aproximação paraxial, como se tivessem a forma parabólica.
1. ARichtig
2. BFalsch
28Um espelho elipsoidal forma uma imagem virtual de um objeto real que se encontre num dos seus focos.
1. ARichtig
2. BFalsch
29Os espelhos parabólicos formam imagens perfeitas de objetos pontuais no infinito (uma estrela, por exemplo) seja qual for a direção seguindo a qual a estrela é observada.
1. ARichtig
2. BFalsch
30Num espelho hiperboloidal, se o objeto é real a imagem é virtual e vice-versa, mas apenas se o espelho for côncavo.
1. ARichtig
2. BFalsch
31O ângulo de reflexão num espelho depende do índice de refração do material de que o espelho é revestido.
1. ARichtig
2. BFalsch
32O espelho retrovisor exterior de um carro é essencialmente um espelho côncavo.
1. ARichtig
2. BFalsch
33O princípio geral para a compensação das ametropias é que o Foco Objeto (F) da lente de compensação e o ponto remoto (R) do olho, coincidam, isto é, F = R.
1. ARichtig
2. BFalsch
34Um míope vê bem, e sem necessidade de acomodar, um objeto colocado no seu ponto remoto, R.
1. ARichtig
2. BFalsch
35A acomodação permite manter o plano imagem sempre na retina, apesar dos objetos se poderem encontrar a relativamente curta distância do olho.
1. ARichtig
2. BFalsch
36No olho humano, o Foco imagem é real.
1. ARichtig
2. BFalsch
37No olho humano, no paradigma da ótica geométrica, à medida que a pupila dilata, a qualidade da imagem na retina aumenta, pois, as aberrações diminuem.
1. ARichtig
2. BFalsch
38No olho humano nominal na água, a potência ótica do olho completo é idêntica à potência do olho no ar.
1. ARichtig
2. BFalsch
39No olho humano, o eixo ótico é determinado pela posição da fóvea.
1. ARichtig
2. BFalsch
40No olho humano, há miopia quando o diâmetro antero-posterior do olho é pequeno para a potência ótica disponível.
1. ARichtig
2. BFalsch
41No olho humano, na água, a potência ótica da córnea reduz-se significativamente.
1. ARichtig
2. BFalsch
42No olho humano, a pupila é uma abertura física que se encontra entre o cristalino e a córnea.
1. ARichtig
2. BFalsch
43Num olho composto de um inseto, há inúmeros sistemas óticos, cada qual com o seu sensor.
1. ARichtig
2. BFalsch
44No olho humano normal, a diferença entre potências óticas entre o regime acomodado e não acomodado, é da ordem de 50 dioptria (dt).
1. ARichtig
2. BFalsch
45No olho humano, a acomodação reflete uma variação da potência da córnea.
1. ARichtig
2. BFalsch
46No olho humano, o cristalino é uma lente menisca.
1. ARichtig
2. BFalsch
47No olho humano, no ar, as distâncias focais objeto (f) e imagem (f’) são, em módulo, iguais.
1. ARichtig
2. BFalsch
48No olho humano, o cristalino é responsável pela acomodação.
1. ARichtig
2. BFalsch
49No olho humano, a visão binocular, são os dois eixos óticos que convergem no objeto de interesse.
1. ARichtig
2. BFalsch
50Quando o olho acomoda para formar imagens de objetos próximos, a potência ótica do cristalino diminui.
1. ARichtig
2. BFalsch
51No olho humano, a acomodação reflete uma variação do diâmetro da pupila.
1. ARichtig
2. BFalsch
52No olho humano, o Ponto Próximo afasta-se da córnea, com a idade.
1. ARichtig
2. BFalsch
53Para objetos colocados entre o ponto próximo, P, e a córnea a acomodação é suficiente.
1. ARichtig
2. BFalsch
54No olho humano, o astigmatismo reflete-se numa variação da potência ocular nas diversas coroas circulares na pupila.
1. ARichtig
2. BFalsch
55Em indivíduos com visão normal, jovens, o valor convencional para a distância da córnea ao ponto próximo, P, é superior a 50 cm.
1. ARichtig
2. BFalsch
56O ponto remoto R de um hipermétrope é virtual.
1. ARichtig
2. BFalsch
57No olho humano, o ponto de inserção do nervo ótico é a região da retina em que a densidade de cones é máxima.
1. ARichtig
2. BFalsch
58A miopia é compensada com lentes com potência positiva.
1. ARichtig
2. BFalsch
59Quando o olho acomoda para formar imagens de objetos próximos, os raios de curvatura das duas superfícies do cristalino aumentam (em valor absoluto).
1. ARichtig
2. BFalsch
60A hipermetropia é compensada com lentes com potência negativa.
1. ARichtig
2. BFalsch
61No olho humano, a abertura que determina o fluxo luminoso utilizável para constituir a imagem é a pupila.
1. ARichtig
2. BFalsch
62O ponto remoto R de um míope é virtual.
1. ARichtig
2. BFalsch
63Um hipermétrope vê sem dificuldades, e sem necessidade de acomodar, um objeto colocado no ponto remoto, R.
1. ARichtig
2. BFalsch
64Podem ser constituídas lentes espessas de potência nula.
1. ARichtig
2. BFalsch
65Num sistema composto por várias lentes delgadas, a imagem de um objeto situado no infinito forma-se no foco imagem do sistema composto.
1. ARichtig
2. BFalsch
66Na aproximação paraxial, a potência ótica de um dioptro esférico é inversamente proporcional à diferença entre índices de refração, e diretamente proporcional ao raio de curvatura do dioptro.
1. ARichtig
2. BFalsch
67Para cada valor de potência, existem muitas lentes simples com esse valor da potência.
1. ARichtig
2. BFalsch
68Num sistema composto de várias lentes delgadas, a ampliação transversa final é a soma algébrica das ampliações transversas para cada uma das lentes individuais (com o respetivo plano objeto e plano imagem).
1. ARichtig
2. BFalsch
69A potência de uma lente delgada é igual à soma das potências dos dioptros que a constituem.
1. ARichtig
2. BFalsch
70A potência de uma lente aumenta à medida que o índice de refração do meio externo tender para o índice do material que constitui a lente.
1. ARichtig
2. BFalsch
71Num dioptro esférico de potência não nula, as distâncias focais objeto e imagem são iguais, em valor absoluto.
1. ARichtig
2. BFalsch
72Na concatenação de dois sistemas óticos, a separação entre os dois sistemas é determinada pela distância entre o ponto focal imagem do 1º sistema e o ponto focal objeto do 2º sistema.
1. ARichtig
2. BFalsch
73Na concatenação de dois sistemas óticos, a separação entre os dois sistemas é determinada pela distância entre o ponto principal imagem do 1º sistema e o ponto principal objeto do 2º sistema.
1. ARichtig
2. BFalsch
74As limitações de um telescópio astronómico à superfície da Terra decorrem da absorção pelos componentes químicos da atmosfera e da turbulência atmosférica.
1. ARichtig
2. BFalsch
75Num microscópio ótico, a extensão transversa máxima do objeto é determinada pelo diâmetro da 1ª lente da objetiva.
1. ARichtig
2. BFalsch
76Os telescópios astronómicos são normalmente constituídos por superfícies esféricas.
1. ARichtig
2. BFalsch
77Num telescópio astronómico, a dimensão do secundário afeta a forma e a área da pupila de entrada.
1. ARichtig
2. BFalsch
78Num telescópio astronómico terrestre, as limitações decorrentes da turbulência atmosférica podem ser compensadas com sistemas de ótica adaptativa.
1. ARichtig
2. BFalsch
79Nos telescópios astronómicos não-afocais, o secundário será, idealmente, parabólico.
1. ARichtig
2. BFalsch
80Num telescópio constituído por espelhos e por lentes, pode existir aberração cromática, a qual deve ser compensada.
1. ARichtig
2. BFalsch
81Num microscópio ótico, a extensão transversa máxima visível do objeto é determinada por uma abertura no plano focal imagem da objetiva.
1. ARichtig
2. BFalsch
82Na concatenação de dois sistemas óticos, a pupila de entrada do 1º sistema deve ser idêntica à pupila de saída do 2º.
1. ARichtig
2. BFalsch
83A pupila de entrada de um telescópio astronómico de Cassegrain, com espelhos circulares, é anular (isto é, tem a forma de um anel).
1. ARichtig
2. BFalsch
84Num microscópio ótico, o diafragma de campo encontra-se no plano de qualquer imagem intermédia real.
1. ARichtig
2. BFalsch
85No telescópio constituído inteiramente por lentes não pode existir aberração cromática.
1. ARichtig
2. BFalsch
86Um telescópio gera no seu plano focal uma imagem de objetos no infinito, com grande ampliação angular.
1. ARichtig
2. BFalsch
87As limitações de um telescópio astronómico terrestre nada têm a ver com a turbulência da atmosfera.
1. ARichtig
2. BFalsch
88Uma luneta terrestre, utilizada por uma pessoa, diretamente através do seu olho, é um sistema afocal.
1. ARichtig
2. BFalsch
89Num telescópio astronómico a operar no espaço, a ótica adaptativa é fundamental para compensar as deficiências intrínsecas do próprio telescópio.
1. ARichtig
2. BFalsch
90Nos telescópios astronómicos com um único espelho não plano, este será, idealmente, hiperbólico.
1. ARichtig
2. BFalsch
91No visível, o primário de telescópios astronómicos com mais de 10 m de diâmetro é normalmente constituído por um espelho único, monolítico.
1. ARichtig
2. BFalsch
92Num microscópio ótico, a imagem final é virtual e pode ser observada através de um sistema de potência positiva.
1. ARichtig
2. BFalsch
93As lupas são caracterizadas pela sua ampliação angular (magnifying power).
1. ARichtig
2. BFalsch
94Num microscópio ótico, a ocular gera uma imagem real ampliada, e a objetiva uma imagem subsequente, no infinito.
1. ARichtig
2. BFalsch
95A forma ótima para observar uma estrela no eixo (a 0 grau) de um telescópio é utilizar um espelho elipsoidal.
1. ARichtig
2. BFalsch
96A classificação dos telescópios astronómicos é essencialmente determinada pela natureza real ou virtual do objeto para o espelho secundário.
1. ARichtig
2. BFalsch
97Num telescópio astronómico, a dimensão do secundário não afeta a área da pupila de entrada.
1. ARichtig
2. BFalsch
98Num microscópio ótico, o diafragma de campo coincide com o plano objeto da ocular.
1. ARichtig
2. BFalsch
99Num microscópio ótico, a extensão transversa máxima do objeto é determinada pelo diâmetro da 1ª lente da objetiva.
1. ARichtig
2. BFalsch
100Na aproximação paraxial, as distâncias focais objeto e imagem são sempre numericamente iguais.
1. ARichtig
2. BFalsch
101A distância focal imagem é, em módulo, a distância entre o ponto focal imagem, F’, e o ponto principal imagem H’.
1. ARichtig
2. BFalsch
102Apenas quando se conhece a posição dos pontos cardinais de um sistema ótico arbitrário, é possível aplicar a equação dos planos conjugados.
1. ARichtig
2. BFalsch
103Na reflexão num espelho plano, a distância imagem é sempre igual, em módulo, à distância objeto.
1. ARichtig
2. BFalsch
104A imagem de um objeto real, formada por um espelho côncavo é sempre real.
1. ARichtig
2. BFalsch
105A direção do feixe refletido num espelho esférico depende do comprimento de onda da luz incidente.
1. ARichtig
2. BFalsch
106Um raio luminoso orientado para o plano nodal objeto, N, emerge com a mesma direção, passando pelo plano nodal imagem, N’.
1. ARichtig
2. BFalsch
107O ponto remoto R de um hipermétrope é real.
1. ARichtig
2. BFalsch
108O princípio geral para a compensação das ametropias é que o Foco Imagem (F’) da lente de compensação e o ponto remoto, R, do olho, coincidam, isto é, F’ = R.
1. ARichtig
2. BFalsch
109O observador dotado de uma lupa constrói na retina uma imagem real, ela própria a imagem do objeto inicial dada através da lupa.
1. ARichtig
2. BFalsch
110Num microscópio ótico, a extensão transversa máxima do objeto é determinada pelo diâmetro da 1ª lente da objetiva.
1. ARichtig
2. BFalsch
111A resolução angular de um telescópio limitado por difração é essencialmente determinada pelo diâmetro do espelho primário.
1. ARichtig
2. BFalsch
112Se a luz proveniente de um objeto do infinito incidir num sistema ótico delgado segundo um ângulo A em relação ao eixo ótico, a imagem forma-se no plano focal a uma distância do eixo dada por x=f’.tan A.
1. ARichtig
2. BFalsch
113Os sistemas óticos exclusivamente constituídos por espelhos não apresentam aberração cromática.
1. ARichtig
2. BFalsch
114Num sistema ótico arbitrário, a potência ótica, K, tanto pode ser calculada com as quantidades relativas ao espaço objeto, como relativas ao espaço imagem sendo, portanto, um invariante ótico.
1. ARichtig
2. BFalsch
115A potência de uma lente delgada não varia se a lente for invertida (rotação de 180 graus em torno de um eixo perpendicular ao eixo ótico).
1. ARichtig
2. BFalsch
116A distância focal imagem é, em módulo, a distância entre o ponto focal imagem, F’, e o ponto principal imagem, H’.
1. ARichtig
2. BFalsch
117Num dioptro esférico de potência não nula, a distância focal mais curta (em valor absoluto) corresponde ao meio de maior índice de refração.
1. ARichtig
2. BFalsch
118A potência de uma lente anula-se se o índice de refração do meio exterior for igual ao índice do material que constitui a lente.
1. ARichtig
2. BFalsch
119A direção do feixe refletido num espelho esférico depende do índice de refração do material que é feito o espelho.
1. ARichtig
2. BFalsch
120As antenas de receção de sinal da TV via satélite são normalmente hiperbólicas.
1. ARichtig
2. BFalsch
121A imagem de um objeto colocado no plano focal objeto forma-se no infinito.
1. ARichtig
2. BFalsch
122Num microscópio ótico, a ampliação total obtém-se multiplicando a ampliação transversa pela ampliação da ocular.
1. ARichtig
2. BFalsch
123Num telescópio astronómico terrestre, as limitações decorrentes da absorção atmosférica podem ser compensadas com sistemas de ótica adaptativa.
1. ARichtig
2. BFalsch
124Num microscópio ótico, o diafragma de campo encontra-se no mesmo plano que o plano da objetiva.
1. ARichtig
2. BFalsch
125Num telescópio constituído inteiramente por espelhos, existe aberração cromática.
1. ARichtig
2. BFalsch
126Num microscópio ótico, a delimitação do tamanho máximo do objeto que se pode observar é determinada pelo diâmetro do diafragma de campo.
1. ARichtig
2. BFalsch
127Na concatenação de dois sistemas óticos, a pupila de saída do 1º sistema deve coincidir espacialmente com a pupila de entrada do 2º sistema.
1. ARichtig
2. BFalsch
128O observador dotado de uma lupa constrói na retina uma imagem real, ela própria a imagem do objeto inicial dada através de todo o sistema de lentes.
1. ARichtig
2. BFalsch
129Na água, a potência da 1ª superfície do cristalino do olho humano reduz-se significativamente.
1. ARichtig
2. BFalsch
130Um interferómetro de Febry-Perot com base em duas superfícies espelhadas paralelas, no ar, permite analisar o espetro de uma onda policromática, com tanto maior resolução espetral quanto maior for a Finesse.
1. ARichtig
2. BFalsch
131Quando duas ondas planas – com a mesma frequência e que se propagam ao longo da mesma direção e com o mesmo sentido – interferem, a irradiância é uniforme, isto é, não se vêm franjas num plano perpendicular à direção de propagação.
1. ARichtig
2. BFalsch
132Numa cavidade ressonante laser, ondas consecutivas (que oscilem na cavidade) relacionam-se através de um fator de atenuação e de um valor de diferença de fase (entre ondas consecutivas constante.
1. ARichtig
2. BFalsch
133Duas ondas com as mesmas amplitudes num dado ponto do espaço podem dar origem a zeros de irradiância nesse ponto.
1. ARichtig
2. BFalsch
134O interferómetro de Michelson é um interferómetro de divisão de frente de onda.
1. ARichtig
2. BFalsch
135A irradiância num ponto arbitrário do espaço, é função da diferença de fase entre as duas ondas interferentes nesse ponto.
1. ARichtig
2. BFalsch
136Ondas planas, com a mesma frequência, com a mesma direção e sentidos de propagação contrários, geram um padrão de interferências no espaço em que a separação entre máximos consecutivos é de meio comprimento de onda.
1. ARichtig
2. BFalsch
137Em padrões de interferência, o cálculo da irradiância, com base nas amplitudes dos campos elétricos, entra em conta com o tempo de integração do detetor.
1. ARichtig
2. BFalsch
138Quando duas ondas com frequências próximas interferem, o padrão de interferências é estático no espaço.
1. ARichtig
2. BFalsch
139O produto n.d.k0 representa o percurso ótico para uma propagação de uma distância d de uma onda plana monocromática, num meio de índice n.
1. ARichtig
2. BFalsch
140O termo de interferências (na sobreposição de duas ondas) depende da orientação relativa dos seus campos elétricos.
1. ARichtig
2. BFalsch
141Na interferência entre ondas múltiplas, sem percas, os máximos de irradiância ocorrem segundo direções bem definidas, e tanto melhor definidas quanto menor for o número de ondas.
1. ARichtig
2. BFalsch
142Num padrão de interferências, em cada ponto, os valores das irradiâncias medidos traduzem valores médios, medidos num intervalo de tempo finito.
1. ARichtig
2. BFalsch
143Na interferência entre uma onda plana e uma onda esférica, o padrão de interferências tem simetria de revolução, e máximos consecutivos da irradiância estão regularmente espaçados.
1. ARichtig
2. BFalsch
144Na interferência entre uma onda plana e uma onda esférica, a fase da onda plana na posição da fonte pontual (de ondas esféricas) determina o valor da irradiância ao longo do eixo dos z.
1. ARichtig
2. BFalsch
145A experiência de Young está associada a um padrão de interferências de duas ondas esféricas observado num plano paralelo à reta que une as duas fontes.
1. ARichtig
2. BFalsch
146A tomografia de coerência ótica (OCT) baseia-se numa variante do interferómetro de Young.
1. ARichtig
2. BFalsch
147Na interferência entre ondas múltiplas, com percas, a Finesse determina a largura a meia altura dos máximos de interferência.
1. ARichtig
2. BFalsch
148Quando duas ondas esféricas interferem, o padrão de interferências observado constitui um corte planar de uma família densa de hiperbolóides no espaço.
1. ARichtig
2. BFalsch
149Numa situação interferométrica arbitrária, a separação entre franjas não depende do comprimento de onda.
1. ARichtig
2. BFalsch
150Quando duas ondas com a mesma frequência interferem, o valor mínimo da irradiância é sempre zero (0).
1. ARichtig
2. BFalsch
151O interferómetro de Fizeau é um interferómetro de divisão de amplitude em que a onda de referência pode ser gerada por reflexão numa superfície de referência próxima da superfície a medir.
1. ARichtig
2. BFalsch
152O número e o contraste das franjas de difração aumentam com a largura da banda espetral da radiação incidente.
1. ARichtig
2. BFalsch
153As redes de difração sinusoidais de fase redistribuem, sem absorção, a energia da onda incidente, através de um número elevado de pares de ordens de difração, cuja intensidade é determinada por funções de Bessel.
1. ARichtig
2. BFalsch
154Quanto maior for a frequência, mais concentrado é o padrão de difração.
1. ARichtig
2. BFalsch
155O PHF permite calcular a amplitude e qualquer ponto P do espaço, conhecida a amplitude em todo o plano onde se encontra a abertura difractante, e num plano perpendicular ao eixo dos zz.
1. ARichtig
2. BFalsch
156Se a abertura difractante for retangular, a área iluminada observável num alvo a grande distância, consiste em anéis concêntricos, com irradiância que oscila entre valores máximos e mínimos.
1. ARichtig
2. BFalsch
157Na modelação de um objeto difratante, a abertura que o delimita não afeta o espetro de difração observável.
1. ARichtig
2. BFalsch
158O PHF reduz o problema da difração ao problema de interferência de um número infinito de ondas esféricas, (virtualmente) emitidas a partir de fontes (fictícias) no plano da abertura difratante.
1. ARichtig
2. BFalsch
159Na difração por uma fenda retangular de 50 micron (segundo X), para uma dada distância de observação e em regime de Fraunhofer, o 1º zero da irradiância (segundo o eixo dos X) para um comprimento de onda de 800 nm encontra-se em x = 2mm. Para um comprimento de onda de 400 nm, e para a mesma distância de observação, o 1º zero encontra-se em x=1mm
1. ARichtig
2. BFalsch
160A função de transmissão em amplitude de um objeto t(x,y), num plano z, é a razão entre as amplitudes complexas das ondas emergente e incidente no plano z.
1. ARichtig
2. BFalsch
161Nas condições de aproximação de Fraunhofer, as dimensões transversas do padrão de difração variam com lambda.D/z, em que z é a distância de observação e D uma dimensão característica do objeto.
1. ARichtig
2. BFalsch
162Uma rede de difração de amplitude, sinusoidal, gera um par de ordens (para além da ordem central) cujo eixo central de propagação depende fortemente do comprimento de onda, o que viabiliza a utilização de redes de difração como analisadores espetrais de radiação policromática.
1. ARichtig
2. BFalsch
163A aproximação de Fresnel do PHF é válida imediatamente desde o plano de abertura difratante.
1. ARichtig
2. BFalsch
164A função “sinc” ou “seno cardial” traduz a distribuição da amplitude complexa do padrão de difração de uma abertura circular, na aproximação de Fraunhofer.
1. ARichtig
2. BFalsch
165A aproximação de Fraunhofer é válida no plano focal de uma lente, substituindo a distância de propagação, z, pela distância focal da lente, f.
1. ARichtig
2. BFalsch
166Nas condições de Fraunhofer, a translação de um objeto no seu próprio plano apenas altera a fase da amplitude no plano de observação, e essa variação da fase é quadrática com o valor da translação.
1. ARichtig
2. BFalsch
167Nas condições de Fraunhofer, o espetro de um objeto arbitrário e de extensão finita é essencialmente discreto e modelado pela transformada de Fourier da função de transmissão em amplitude do objeto, incluindo a abertura que o delimita.
1. ARichtig
2. BFalsch
168De um modo geral, a resolução de um investimento aumenta quando o diâmetro da pupila de entrada do instrumento aumenta, e diminui quando o comprimento de onda diminui.
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169Uma lente plano-convexa é um objeto de fase no interior de uma abertura limitada, muitas vezes circular.
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170A região em que a aproximação de Fresnel é válida depende do comprimento de onda da radiação.
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171Numa rede de difração binária de amplitude, o espaçamento entre ordens é determinado pela frequência de repetição do motivo.
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172Na difração por uma fenda retangular de 50 micrometro (segundo X), para uma dada distância de observação e em regime de Fraunhofer, o 1º zero da irradiância (segundo o eixo dos X) para um comprimento de onda de 800 nm encontra-se em x=2 mm. Para os mesmos valores do comprimento de onda e da distância de observação, mas para uma fenda 4 vezes mais fina, o 1º zero encontra-se em x=0,5 mm.
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173Nas condições de Fraunhofer, a translação de um objeto no seu próprio plano não altera a distribuição da energia no plano de observação.
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174Quanto maiores forem as dimensões da abertura difratante, mais concentrado é o padrão de difração, no infinito.
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175A aproximação de Fraunhofer é válida para grandes distâncias em relação à abertura difractante.
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176No plano focal de um telescópio com uma pupila circular, a imagem de uma estrela é descrita pelo quadrado de um “chapéu mexicano” e pode manifestar coloração à medida que aumenta a distância ao centro da imagem.
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177Nas condições de Fraunhofer, o espetro de um objeto periódico (de extensão finita) é essencialmente discreto, e a sua estrutura fina é determinada pela difração da abertura finita que delimita o objeto.
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178Numa rede de difração binário de amplitude, apenas os dois fatores seguintes desempenham um papel fundamental: 1. O motivo que se repete, 2. O padrão de repetição do motivo.
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179Na aproximação de Fresnel, o campo no plano de observação é calculado com base na transformada de Fourier do campo no plano imediatamente depois da abertura difratante.
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180No plano focal imagem (real) de um telescópio sem aberrações, a imagem de uma estrela é pontual.
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181As dimensões lineares transversais de um padrão de difração, no infinito, não dependem da distância da abertura ao alvo.
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182A dimensão transversa de um padrão de difração no infinito varia inversamente com o comprimento de onda.
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183O programa ondulatório permite compreender a dispersão, isto é, a variação do índice de refração com a frequência.
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184O paradigma eletromagnético permite compreender a dispersão, isto é a variação do índice de refração com a frequência.
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185Apenas o paradigma eletromagnético pode ser aplicado quando a luz interage com estruturas com dimensões características inferiores muito mais pequenas que o comprimento de onda de radiação.
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186A equação de ondas fez suspeitar, ainda no século XIX, que a luz fosse uma onda eletromagnética.
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187A equação de Helmoltz resulta da equação de ondas quando se procuram soluções monocromáticas da equação de ondas.
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188A equação de Helmoltz é uma equação linear, deste modo garantindo a validade do princípio de sobreposição.
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189As ondas esféricas são solução da equação de ondas, quando se procuram soluções que apenas dependam de r = |r|.
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190As ondas monocromáticas resultam quando se impõe que a dependência temporal esteja inteiramente contida no fator exp(iwt). NOTAÇÃO: w é a letra grega OMEGA, minúscula.
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191A equação de Helmoltz impõe que o módulo do vetor k (na fase de uma onda plana) é o parâmetro escalar k que surge na relação de dispersão.
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192Numa onda gaussiana, a função R(z) descreve o raio de curvatura de frente de onda à distância z do plano da cintura
1. ARichtig
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193No plano da cintura, W(z) = W0, que é o valor máximo que a largura do feixe pode tomar.
1. ARichtig
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194As superfícies de igual fase apenas assimptoticamente se podem considerar esféricas.
1. ARichtig
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195Quanto menor for o diâmetro da cintura, maior é a divergência.
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196Quanto menor for o comprimento de onda, maior é a divergência.
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197Num plano à distância z do plano da cintura, a distribuição da irradiância é constante.
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198No plano da cintura do feixe, a superfície de igual fase é plana.
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199A aproximação de Fresnel do PHF é válida logo desde o plano da abertura difratante.
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200A aproximação de Fraunhofer é válida para grandes distâncias em relação à abertura difratante.
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Beschreibung: Quiz am OEO - Exame, erstellt von Ana Almeida am 15/05/2021.
Autor: Ana Almeida
Sprache: English
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Schlagwörter: curso de formação avançada
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