Quiz
Egzamin Fizyka II 2020
Dieses Quiz hat ein Zeitlimit und öffnet sich deshalb im gewohnten Player.
Fragen in diesem Quiz (97)
11. Definicja jednostki Amper jest następująca:
- AAmper jest natężeniem prądu niezmieniającego się, który płynąc w dwóch prostopadłych prostoliniowych nieskończenie długich przewodach, o przekroju okrągłym, umieszczonych w próżni w odległości 1 m jeden od drugiego – wywołałby między tymi przewodami siłę 2,2 * 10^-7 N na każdy metr długości przewodu.
- BAmper jest natężeniem prądu zmiennego, który płynąc w dwóch równoległych prostoliniowych nieskończenie długich przewodach, o przekroju okrągłym = 1mm^2, umieszczonych w próżni w odległości 1 m jeden od drugiego – wywołałby między tymi przewodami siłę 2 * 10^-7 N na każdy metr długości przewodu.
- CAmper jest natężeniem prądu niezmieniającego się, który płynąc w dwóch równoległych prostoliniowych nieskończenie długich przewodach, o przekroju okrągłym znikomo małym, umieszczonych w próżni w odległości 1 m jeden od drugiego – wywołałby między tymi przewodami siłę 2 * 10^-7 N na każdy metr długości przewodu.
- DAmper jest natężeniem prądu niezmieniającego się, który płynąc w dwóch równoległych prostoliniowych nieskończenie długich przewodach, o przekroju okrągłym (= 1 cm^2), umieszczonych w argonie w odległości 1 cm jeden od drugiego – wywołałby między tymi przewodami siłę 2 * 10^-7 N na każdy metr długości przewodu.
22. Steradian jest to jednostka miary:
- Akąta bryłowego o wierzchołku w środku kuli, wycinającym z jej powierzchni część równą powierzchni kwadratu S o boku równym promieniu tej kuli
- Bkąta płaskiego zawartego między dwoma promieniami koła, wycinającymi z jego okręgu łuk o długości równej obwodowi tego koła,
- Cłukowej kąta płaskiego, równa stosunkowi promienia kuli r do powierzchni S wyciętej przez ten kąt,
- Dkąta bryłowego o wierzchołku w środku kuli, wycinającym z jej powierzchni część równą powierzchni kwadratu o boku równym połowie promienia tej kuli.
- Akąta bryłowego o wierzchołku w środku kuli, wycinającym z jej powierzchni część równą powierzchni kwadratu S o boku równym promieniu tej kuli
33. Jednostką pracy i energii w układzie SI jest:
- Adżul [J] jest to praca siły 1[N] na drodze 1 [m]
- BWat [W] jest to praca siły 1[N] na drodze 1 [m] w czasie 1 [s]
- CNewton [N] jest to praca siły 1[N] na drodze 1 [m]
- DPascal [Pa] jest to praca jaką wykonuje siła 1[N] na powierzchni 1[m^2]
44. Popęd siły F(wektor) jest to
- Ailoczyn siły i kwadratu czasu jej działania.
- Bwektor o kierunku zgodnym z kierunkiem wektora F i module równym iloczynowi siły i czasu jej działania.
- Ciloczyn masy m ciała i prędkości v którą wywoła siła F.
- Dwektor o kierunku zgodnym z kierunkiem wektora prędkości v i module równym iloczynowi masy ciała m i prędkości v.
55. Która z poniższych zasad nie jest spełniona dla układu izolowanego:
- AZasada zachowania energii.
- BZasada zachowania momentu pędu.
- CZasada zachowania pędu.
- DZasada zachowania popędu siły.
66 Prawo kwantyzacji ładunku mówi, że:
- Anie ma takiego prawa.
- Bwystępujące w przyrodzie ładunki są wielokrotnością ładunku elektronu.
- Cwystępujące w przyrodzie ładunki są wielokrotnością ładunku neutronu.
- Dwystępujące w przyrodzie ładunki są sumą ładunków protonów i neutronów.
77. Kelwin jest jednostką temperatury termodynamicznej skali, w której temperatura punktu potrójnego (punkt potrójny odpowiada stanowi równowagi między fazą stałą , ciekłą i gazową) wody jest równa:
- A300,15 K.
- B273,16 K.
- C100 °C.
- D0°C.
88. Iloczyn skalarny dwóch wektorów a i b (oznaczamy symbolicznie a * b ) jest:
- A
- B
- C
- D
- A
99. Wartość liczbowa przyśpieszenia chwilowego a(zwanego też przyśpieszeniem) jest:
- A
- B
- C
- D
- A
1010. Gęstość energii w pola elektrycznego o natężeniu E i indukcji D w ośrodku o względnej przenikalności elektrycznej er nie możemy zapisać jako :
- A
- B
- C
- D
- A
1111. Iloczyn wektorowy dwóch wektorów a i b (oznaczamy symbolicznie a x b ) jest:
- A
- B
- C
- D
- A
1212. Wartość liczbowa prędkości chwilowej v(nazywanej też prędkością) jest:
- A
- B
- C
- D
- A
1313. Skalarami są wielkości których opis ogranicza się do podania:
- Atylko wartości liczbowej.
- Bwartość liczbowej (zwanej też modułem), kierunku, zwrotu i punktu przyłożenia.
- Cwartość liczbowej (zwanej też modułem) i kierunku.
- Dkierunku, zwrotu i punktu przyłożenia.
1414. Pęd ciała o masie m poruszającego się z prędkością v(wektor) jest to
- Ailoczyn siły jaka działa na ciał i kwadratu czasu jej działania.
- Bwektor o kierunku zgodnym z kierunkiem wektora v(wektor) i module równym iloczynowi siły jaka działa na ciał i czasu jej działania.
- Ciloczyn masy m ciała i prędkości v(skalar).
- Dwektor o kierunku zgodnym z kierunkiem wektora prędkości v(wektor) i module równym iloczynowi masy ciała m i prędkości v(skalar).
1515. Jednostką mocy w układzie SI jest:
- Adżul [J] jest to moc siły 1[N] na drodze 1[m].
- BWat [W] jest to praca 1[J] wykonana w czasie 1[s].
- CNewton [N] jest to moc siły 1[N] na drodze 1[m]
- DPascal [Pa] jest to praca jaką wykonuje siła 1[N] na powierzchni 1[m^2] w czasie 1[s].
1616. Radian jest to jednostka miary
- Ałukowej kąta płaskiego, równa stosunkowi łuku l do promienia tego łuku r.
- Błukowej kąta płaskiego, równa stosunkowi promienia łuku r do łuku l.
- Ckąta płaskiego zawartego między dwoma promieniami koła, wycinającymi z jego okręgu łuk o długości równej obwodowi tego koła.
- Dkąta bryłowego o wierzchołku w środku kuli, wycinającym z jej powierzchni część równą powierzchni kwadratu o boku równym promieniowi tej kuli.
1717. Zgodnie z prawem Coulomba siła oddziaływania elektrostatycznego zależy od:
- AWartości ładunków, ich znaku i kwadratu odległości.
- BWzajemnych znaków, kwadratu odległości i rodzaju ośrodka.
- CRodzaju ośrodka, ruchu ładunków, ich znaków oraz wzajemnego położenia.
- DRodzaju ośrodka, odległości ładunków, ich znaków oraz ich wartości.
1818. Wektorami są wielkości do opisu których niezbędna jest znajomość:
- Atylko samej wartości liczbowej.
- Bwartość liczbowej (zwanej też modułem), kierunku, zwrotu i punktu przyłożenia.
- Cwartość liczbowej (zwanej też modułem) i kierunku.
- Dkierunku, zwrotu i punktu przyłożenia.
1919. Wybierz najbardziej pełne (prawidłowe) fizyczne sformułowanie drugiej zasady dynamiki Newtona:
- APrzyspieszenie jakiemu ulega ciało pod wpływem działania siły F jest wprost proporcjonalne do masy ciała i posiada ten sam kierunek i zwrot co siła F.
- BJeżeli na ciało działa niezrównoważona siła to ciało porusza się ruchem jednostajnym prostoliniowym z przyspieszeniem liniowym wprost proporcjonalnym do tej siły a odwrotnie proporcjonalnym do miary bezwładności ciała, którą jest jego masa.
- CMasę ciała m określa iloczyn wektorowy wektora siły F i wektora przyśpieszenia a.
- DZmiana momentu pędu ciała równa jest popędowi siły wywartemu na to ciało.
2020. Sformułowane przez Franklina prawo zachowania ładunku stwierdza, że:
- AW układzie zamkniętym całkowity ładunek pozostaje stały.
- BW układzie zamkniętym anhilacja naładowanych cząstek nie jest możliwa.
- CZasada superpozycji oddziaływań elektrostatycznych musi być spełniona.
- DW układzie zamkniętym przyrost ładunku odbywa się kosztem pola elektrostatycznego.
2121. Równanie drgań harmonicznych (równanie ruchu) masy m zawieszonej na sprężynie o stałej sprężystości k tłumionych (współczynnik tłumienia f) ma następującą postać matematyczną
- A
- B
- C
- D
- A
2222. Potencjału U pola elektrycznego nie możemy (w układzie SI jednostek) wyrażać w:
- A[Nm/C]
- B[J/(As)]
- C[V]
- D[J/(Asm)]
2323. Wzór na siłę Lorentza ma postać i opisuje:
- A
- B
- C
- D
- A
2424. Pojemność elektryczną C dowolnego kondensatora elektrycznego definiujemy jako:
gdzie: Q to ładunek elektryczny zgromadzony w kondensatorze, (delta)U to różnica potencjałów miedzy elektrodami kondensatora, S powierzchnia elektrod, d odległość pomiędzy elektrodami.- A
- B
- C
- D
- A
2525. Wśród szerokiej klasy drgań możemy wyróżnić drgania harmoniczne.
- A
- B
- C
- D
- A
2626. Natężenie pola elektrycznego E nie możemy (w układzie SI jednostek) wyrażać w:
- A[N/C]
- B[V/m]
- C[N/m^2]
- D[J/(Asm)]
2727. Równanie ruchu drgań swobodnych masy m zawieszonej na sprężynce o stałej sprężystości k ma następującą postać matematyczną;
- A
- B
- C
- D
- A
2828. Pojemności elektrycznej kondensatora nie możemy (w układzie SI jednostek) wyrażać w:
- A[C/V]
- B[Wb]
- C[F]
- D[CA/W]
2929. Momentem siły M względem punktu 0 (osi obrotu) nazywamy iloczyn wektorowy wektora wodzącego r i wektora siły F . (wektory F i r tworzą kąt alfa):
- A
- B
- C
- D
- A
3030. Wzór Ampera na siłę elektrodynamiczną dF działający na przewodnik z prądem I o długości dl umieszczony w polu magnetycznym o indukcji B ma postać:
- A
- B
- C
- D
- A
3131. Która z poniższych zależności na pewno nie przedstawia funkcji opisującej falę płaską.
- A
- B
- C
- D
- A
3232 Który z poniższych wzorów nie określa relatywistycznej energii kinetycznej Ek.
- A
- B
- C
- D
- A
3333. Konfigurację elektronową elektronów w niewzbudzonym atomie sodu (Na o liczbie atomowej Z=11 i masowej A=23) możemy zapisać:
- A(1s)2(2s)2(2p)4(3s)2(3p)1
- B(1s)1(2s)1(2p)2(3s)1(3p)2(3d)4
- C(1s)2(2s)2(2p)6(3s)1
- D(1s)2(2s)2(2p)6(3s)2(3p)6(3d)5
3434. Stacjonarne, jednowymiarowe równanie Schrödingera (tzw. równanie Schrödingera bez czasu) dla cząstki o masie m w polu siłowym o potencjale U(x) ma postać:
- A
- B
- C
- D
- A
3535. Moment bezwładności bryły wyrażony jest zależnością:
- A
- B
- C
- D
- A
36Układ z liczbą stanów G składający się z N cząstek jest układem niezwyrodniałym jeżeli
- A
- B
- C
- D
- A
3737. Elektron to fermion o liczbie spinowej s:
- A
- B
- C
- D
- A
3838. Bozony to mikrocząstki które:
- A
- B
- C
- D
- A
3939. Pasmo walencyjne to:
- Anajniższe w skali energii pasmo, które w temp. T = 0 K jest całkowicie lub częściowo zapełnione,
- Bnajniższe w skali energii pasmo, które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie puste
- Cnajwyższe w skali energii pasmo, które w temp. T = 0 K jest całkowicie lub częściowo zapełnione,
- Dnajwyższe w skali energii pasmo, które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie puste
40Probabilistyczna interpretacja funkcji falowej (x,y,z,t) pozwalającą określić gęstość prawdopodobieństwa P(x,y,z,t) znalezienia się cząstki w danym punkcie przestrzeni (x,y,z) w określonej chwili czasu t jako narzuca na rozwiązania równań Schrödingera pewne warunki formalne tzw „WARUNKI Q”. W myśl tej interpretacji tylko te rozwiązania równań Schrödingera mają sens fizyczny i są funkcjami falowymi Y(x,y,z,t), które spełniają „WARUNKI Q”, a więc funkcje
(x,y,z,t) muszą być:
- Afunkcjami harmonicznymi (typu sin lub cos) ciągłymi wraz z pierwszymi pochodnymi,
- Bciągłe wraz z pierwszymi pochodnymi, jednoznaczne i rosnące nieograniczenie,
- Cciągłe wraz z pierwszymi pochodnymi, jednoznaczne i ograniczone,
- Dciągłymi wraz z drugimi pochodnymi stowarzyszonymi wielomianami Legendre’a.
4141. Kwantowa funkcja rozkładu Fermiego – Diraca dla zwyrodniałego gazu fermionów o temperaturze T i energii Fermiego EF ma postać:
- A
- B
- C
- D
- A
4242. Fermiony to mikrocząstki które:
- A
- B
- C
- D
- A
4343. Iloczyn np koncentracji elektronów n w paśmie przewodnictwa i koncentracji dziur p w paśmie walencyjnym ma postać:
gdzie NV i NC to odpowiednio efektywne liczby stanów w paśmie walencyjnym i przewodnictwa, N to liczba atomów w krysztale, EF to energia Fermiego, Eg to szerokość przerwy energetycznej, k to stała Boltzmana, T to temperatura, ni to koncentracja samoistna.- A
- B
- C
- D
- A
4444. Prawo kwantyzacji ładunku mówi, że:
- Awystępujące w przyrodzie ładunki są wielokrotnością ładunku elektronu,
- Bnie ma takiego prawa,
- Cwystępujące w przyrodzie ładunki są sumą ładunków protonów i neutronów
- Dwystępujące w przyrodzie ładunki są wielokrotnością ładunku neutronu.
4545. Poboczna liczba kwantowa l (zwana niekiedy orbitalną lub azymutalną), przy zadanej wartości głównej liczby kwantowej n może przyjmować jedną z następujących wartości:
- Al = 0, 1, 2, 3, ... (n-2), (n-1)
- Bl = …-(n-1), -(n-2), ..., -3, -2, -1, 0, 1, 2, 3,..., (n-2), (n-1)
- Cl =1, 2, 3, ... (n-2), (n-1), n 1)
- Dl = 0, 1, 2, 3, ... (n-2), (n-1), n
4646. Ruchliwość nośników u definiujemy jako:
gdzie Vd oznacza prędkości unoszenia (tzw. prędkość dryfu), a E to natężenia zewnętrznego pola elektrycznego- A
- B
- C
- D
- A
4747. Na bazie obsadzenia przez elektrony pasm energetycznych w krysztale, idealne kryształy możemy podzielić na metale, półprzewodniki i izolatory.
Półprzewodniki to kryształy w których:- Aw temperaturze 0 K pasmo walencyjne jest całkowicie puste a pasmo przewodnictwa całkowicie zapełnione,
- Bw temperaturze 0 K pasmo walencyjne nie jest całkowicie zapełnione lub pasmo przewodnictwa zachodzi na pasmo walencyjne,
- Cw temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna Eg między pasmem walencyjnym a pasmem przewodnictwa jest mniejsza od 3 eV,
- Dw temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna Eg między pasmem walencyjnym a pasmem przewodnictwa jest większa niż 3 eV.
4848. Komórka elementarna jest scharakteryzowana przez tzw. parametry sieci:
- Atzn. długości jej krawędzi a, b, c oraz kąty ALFA BETA GAMMA zawarte między tymi krawędziami.
- Btzn. długości jej krawędzi a, b, c oraz kąt ALFA zawarte między tymi krawędziami b i c.
- Ctzn. długości jej krawędzi a, b, c,
- Dtzn. kąty ALFA BETA GAMMA zawarte między krawędziami komórki,
4949. Kelwin jest jednostką temperatury termodynamicznej skali, w której temperatura punktu potrójnego (punkt potrójny odpowiada stanowi równowagi między fazą stałą , ciekłą i gazową) wody jest równa:
- A273,16 K,
- B0 C,
- C300,15 K,
- D100 C.
5050 Probabilistyczna interpretacja funkcji falowej (x,y,z,t) pozwala określić gęstość prawdopodobieństwa P(x,y,z,t) znalezienia się cząstki w danym punkcie przestrzeni (x,y,z) w określonej chwili czasu t. Związek pomiędzy P(x,y,z,t) i (x,y,z,t) ma postać:
gdzie: dxdydz jest elementem objętości przestrzeni- A
- B
- C
- D
- A
51
51. Klasyczna funkcja rozkładu Maxwella – Boltzmana dla niezwyrodniałego gazu cząstek o temperaturze T i energii Fermiego EF ma postać:- A
- B
- C
- D
- A
5252. W półprzewodnikach samoistnych w warunkach równowagi termodynamicznej pomiędzy koncentracją elektronów n w paśmie przewodnictwa, a koncentracją dziur p w paśmie walencyjnym i koncentracją samoistną ni zachodzi związek:
- A
- B
- C
- D
- A
5357.Potencjału U pola elektrycznego nie możemy (w układzie SI jednostek) wyrażać w:
- A[J/(As)]
- B[J/(Asm)]
- C[Nm/C]
- D[V]
5458. Wartość liczbową orbitalnego momentu pędu L elektronu na orbicie atomu możemy zapisać:
- A
- B
- C
- D
- A
5559. Wzbudzone atom o energii En samorzutnie przechodzi do stanu niższego o energii Em.
Takiemu przejściu towarzyszy emisja kwantu promieniowania o częstości nm równej:- A
- B
- C
- D
- A
5660. Wartość liczbowa przyśpieszenia chwilowego a (zwanego też przyśpieszeniem) jest:
- A
- B
- C
- D
- A
5761. W 1924 roku Louis de Broglie w swej rozprawie doktorskiej wysunął hipotezę, że każdej cząstce materialnej o masie m poruszającej się z pędem p i energią E należy przypisać falę materii o długości i częstości wg poniższych równań:
- A
- B
- C
- D
- A
5862. W procesie nieodwracalnym
- Aentropia układu rośnie dS>0
- Benergia wewnętrzna układu maleje dU<0 i entropia układu maleje dS<0
- Centropia układu maleje dS<0
- Denergia wewnętrzna układu rośnie dU>0
5963. Gdy do kryształu zbudowanego z czterowartościowych atomów germanu (Ge) lub krzemu (Si) wprowadzimy pięciowartościowe atomy domieszkowe fosforu (P), arsenu (As) lub antymonu (Ab) to otrzymamy:
- Abardzo dobry izolator o przerwie wzbronionej Eg> 18 eV
- Bpółprzewodnik samoistny
- Cpółprzewodnik typu p
- Dpółprzewodnik typu n
6064. Jednostką mocy w układzie SI jest:
- APascal [Pa] jest to praca jaką wykonuje siła 1[N] na powierzchni 1[m2] w czasie 1[s],
- BNewton [N] jest to moc siły 1[N] na drodze 1[m],
- CWat [W] jest to praca 1[J] wykonana w czasie 1[s],
- DDżul [J] jest to moc siły 1[N] na drodze 1[m].
6165. Na bazie obsadzenia przez elektrony pasm energetycznych w krysztale, idealne kryształy możemy podzielić na metale, półprzewodniki i izolatory.
Izolatory to takie kryształy w których:- Aw temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna Eg między pasmem walencyjnym a pasmem przewodnictwa jest większa niż 3 eV,
- Bw temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna Eg między pasmem walencyjnym a pasmem przewodnictwa jest mniejsza od 3 eV,
- Cw temp. 0 K pasmo walencyjne jest całkowicie puste a pasmo przewodnictwa jest całkowicie zapełnione
- Dw 0 K pasmo walencyjne nie jest całkowicie zapełnione lub pasmo przewodnictwa zachodzi na pasmo walencyjne.
6266. Jeżeli poziomy energetyczne w atomie swobodnym były (2l+1)-krotnie zdegenerowane (bez uwzględnienia spinu), to odpowiadające im pasma energetyczne będą miały
gdzie N – ilość atomów w krysztale.- AN(l+1)podpoziomów
- B2N(2l+1) podpoziomów
- CN(2l+1)podpoziomów
- D2Npodpoziomów
6367. Pasmo przewodnictwa to:
- Anajwyższe w skali energii pasmo które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie lub częściowo zapełnione,
- Bnajniższe w skali energii pasmo które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie lub częściowo zapełnione,
- Cnajniższe w skali energii pasmo które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie puste
- Dnajwyższe w skali energii pasmo które w temperaturze T = 0 K jest całkowicie puste
6468. Wartość liczbowa prędkości chwilowej V (nazywanej też prędkością) jest:
- A
- B
- C
- D
- A
65
69. Pojemności elektrycznej kondensatora nie możemy (w układzie SI jednostek) wyrażać w:- A[F]
- B[CA/W]
- C[C/V]
- D[Wb]
6670. Na bazie obsadzenia przez elektrony pasm energetycznych w krysztale, idealne kryształy możemy podzielić na metale, półprzewodniki i izolatory.
Metale to takie kryształy w których:- Aw temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna Eg między pasmem walencyjnym a pasmem przewodnictwa jest większa niż 3 eV,
- Bw temperaturze 0 K pasmo walencyjne (i pasma niższe) są całkowicie zapełnione, a pasmo przewodnictwa całkowicie puste; przy czym przerwa energetyczna Eg między pasmem walencyjnym a pasmem przewodnictwa jest mniejsza od 3 eV
- Cw temperaturze 0 K pasmo walencyjne jest całkowicie puste a pasmo przewodnictwa całkowicie zapełnione,
- Dw temperaturze 0 K pasmo walencyjne nie jest całkowicie zapełnione lub pasmo przewodnictwa zachodzi na pasmo walencyjne.
6771. Zasadę nieoznaczoności Heisenberga możemy zapisać:
gdzie: Δx, Δy, Δz określają nieoznaczoności położenia cząstki w punkcie (x,y,z), Δpx, Δpy, Δpz określają nieoznaczoności pędu [px, py, pz] cząstki w punkcie (x,y,z), Δt określa nieoznaczoność czasu t znalezienia się cząstki w punkcie (x,y,z), ΔE określa nieoznaczoność energii E cząstki o pędzie p w punkcie (x,y,z) w chwili t.- A
- B
- C
- D
- A
6872. W zależności od stopnia uporządkowania struktury wewnętrznej ciała stałe (czyli ciała odznaczające się stabilnością kształtu) dzielimy na ciała krystaliczne i amorficzne. Ciała krystaliczne są to ciała które:
- Awykazują okresowe uporządkowanie tylko wewnątrz pewnych obszarów zwanych ziarnami krystalicznymi,
- Bwykazują okresowe uporządkowanie (atomów jonów lub cząsteczek) dalekiego zasięgu w przestrzeni
- Cwykazują jednakowy rozkład radialny (atomów jonów lub cząsteczek) we wszystkich kierunkach.
- Dwykazują uporządkowanie krótkiego zasięgu w całej objętości kryształu
6973. Szerokość poziomu energetycznego elektronu walencyjnego *E w krysztale jest w przybliżeniu równa
- AdE =~100eV
- BdE =~10^-2eV
- CdE =~1eV
- DdE =~10 ^-22 eV
7074. Znając energię elektronu EF na poziomie Fermiego możemy policzyć prędkość elektronu VF na poziomie Fermiego czyli tzw. prędkość Fermiego. Prędkość Fermiego wyraża się wzorem:
- A
- B
- C
- D
- A
7175. Równoległościan zbudowany na elementarnych wektorach translacji nazywamy komórką elementarną prostą lub prymitywną. W elementarnej komórce prostej węzły sieci przestrzennej znajdują się:
- Aw narożach i przekątnej podstawy komórki,
- Btylko w narożach, a zatem na jedną komórkę przypada jeden węzeł,
- Cw narożach i przekątnych ścian bocznych komórki,
- Dw narożach, przekątnej podstawy i przekątnych ścian bocznych komórki.
7276. Gaz elektronowy w półprzewodnikach jest:
- Aniezwyrodniałym gazem bozonów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Maxwella-Boltzmana.
- Bniezwyrodniałym gazem fermionów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Fermiego-Diraca
- Czwyrodniałym gazem bozonów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Bose-Einsteina
- Dzwyrodniałym gazem fermionów i dlatego stosujemy do jego opisu funkcje rozkładu Fermiego-Diraca,
7377. Poziomem Fermiegoto
- ANajwyżej (w skali energii) obsadzony poziom w paśmie w temperaturze 0 K,
- BNajniżej(w skali energii) obsadzony poziom w paśmie w temperaturze 0 K,
- CPoziom energetyczne leżący w połowie pasma przewodnictwa w temperaturze 0 K,
- DPoziom energetyczne leżący w połowie pasma walencyjnego w temperaturze 0 K
7478. Compton rozpraszając promieniowanie rentgenowskie (na elektronach słabo związanych z jądrem atomowym) o znanej długości fali [lambda] zauważył, że długość fali fotonow rozproszonych [lambda']
- A
- B
- C
- D
- A
7579. Energia kinetyczna cząstki o masie m w nieskończenie głębokiej, prostokątnej jamie (studni) potencjału o szerokości L jest skwantowana pewną liczbą kwantową n = 1, 2, 3, ...Dla stanu n, energia cząstki En wynosi:
- A
- B
- C
- D
- A
7680. Energia En kwantowego oscylatora harmonicznego jest skwantowana pewną tzw. oscylacyjną liczbą kwantową n =1,2,3,... i wyraża się wzorem:
- A
- B
- C
- D
- A
7781. Niestacjonarne, jednowymiarowe równanie Schrödingera (tzw. równanie Schrödingera z czasem) dla cząstki o masie m w polu siłowym o potencjale U(x) ma następującą postać:
- A
- B
- C
- D
- A
7882. W stacjonarnym, jednowymiarowym równaniu Schrödingera
w tzw. równaniu Schrödingera bez czasu dla cząstki o masie m w polu siłowym o potencjale U(x) stała E określa:
- Aenergię kinetyczną cząstki,
- Benergię potencjalną cząstki,
- Ccałkowitą energię cząstki,
- Dpewną (bliżej nieokreśloną) rozdzielenia zmiennych.
7983. W modelu atomu wodoru opracowanym w 1913 roku przez N. Bohra pojawia się tzw. postulat orbity stacjonarnej. Postulat ten mówi, że elektron o masie m może krążyć tylko po takich orbitach kołowych o promieniu r z prędkością V, że:
- A
- B
- C
- D
- A
8084. Promień rn n-tej orbity Bohrowskiej w atomie wodoru dany jest wzorem:
gdzie: ro jest promieniem Bohra (tzn. promieniem pierwszej orbity Bohrowskiej dla n = 1)- A
- B
- C
- D
- A
8185. Energia całkowita elektronu En na n-tej orbicie Bohrowskiej w atomie wodoru dana jest wzorem:
- A
- B
- C
- D
- A
8286. Z dzisiejszego punktu widzenia widzialne fale świetlne stanowią pewien wycinek widma fal elektromagnetycznych, obejmujący fale o długościach
- Azawartych w granicach od 380 nm do 780 nm (1 nm = 10-9 m).
- Bzawartych w granicach od0,4m do 0,8 m(1m = 10-3mm).
- Czawartych w granicach od0,38m do 1,07 m(1m = 10-3mm).
- Dzawartych w granicach od280 nm do 880 nm (1 nm = 10-9 m).
8387. Zasada Huygensa (podana przez Christiana Huygensa w 1678 r.) zakłada,że światło jest falą i głosi, że,
- Awszystkie punktydo których dotrze czoło(dowolnej) fali można uważać za źródła nowych fal kulistych, a położenie czoła fali po czasie t będzie dane przez powierzchnię styczną do tych (elementarnych) fal kulistych,
- Bwszystkie punktydo których dotrze czoło fali płaskiej można uważać za źródła nowych fal kolistych, a położenie czoła fali po czasie t będzie dane przez powierzchnię styczną do tych fal kolistych,
- Cniemożliwością jest przewidzieć kształtu czoła fali w chwili t w oparciu o znajomość tego kształtu w chwili wcześniejszej t-Δt,
- Dwszystkie punktydo których dotrze czoło fali kulistej można uważać za źródła nowych fal kolistych, a położenie czoła fali po czasie t będzie dane przez powierzchnię styczną do tych (elementarnych) fal kolistych.
8488. Dwie fale nazywamy spójnymi (koherentnymi) jeżeli posiadają:
- ATaką samą częstość, takie same kierunki drgań i stałą (niezmienną w czasie) różnicę faz w dowolnym punkcie ośrodka,
- BTaką samą długość, a kierunki drgań tych fal są wzajemnie prostopadłe
- CTaką samą częstość,a kierunki drgań tych fal są wzajemnie równoległe,
- DTaką samą prędkość fazową, takie same kierunki drgań a różnica faz zmienia się w czasie w sposób sinusoidalny.
8589. Fala świetlna (elektromagnetyczna) jest spolaryzowana liniowo gdy,
- Awektor E (natężenia pola elektrycznego) drga w jednym kierunku, a wektory E iB(indukcji magnetycznej)mają ustalony (niezmienny w czasie) kierunek w przestrzeni,
- Bwektor Edrga w jednym kierunku, a wektor Bzatacza koła,
- Cwektor B drga w jednym kierunku, a wektor E zatacza koła,
- Dwektor Ezatacza koła zgodnie z kierunkiem zegara, a wektor B zatacza koła w kierunku przeciwnym.
8690. Jeżeli na siatkę dyfrakcyjną tzn. na zbiór równoległych jednakowych szczelin odległych od siebie na odległość d (stała siatki) pada prostopadle fala świetlna o długości LAMBDA to fala ta ugina się na siatce o kąt THETA określony równaniem:
- A
- B
- C
- D
- A
8791. Dwójłomność optyczną wykazuje wiele substancji krystalicznych, a także wszystkie ciekłe kryształy. W kryształach tych między współczynnikiem załamania promienia nadzwyczajnego ne, a współczynnikiem załamania promienia zwyczajnego no zachodzi relacja:
- Ane > no,
- Bne< no,
- Cne=~no,
- Dne = no+1.
8892. Jedno z prawa załamaniaświatłaktóre zostały sformułowane przez W. Snelliusa brzmi następująco:
- Astosunek sinusa kąta padania alfa do sinusa kąta załamania beta
jest wielkością stałą i wynosi:
gdzie n21 nazywamy współczynnikiem załamania ośrodka,
do którego promień wchodzi (ośrodek 2), względem ośrodka
z którego wychodzi (ośrodek 1).
- Bstosunek sinusa kąta padania alfa do cosinusa kąta załamania beta jest wielkością stałą i wynosi:
gdzie n21 nazywamy współczynnikiem załamania ośrodka,
do którego promień wchodzi (ośrodek 2), względem ośrodka
z którego wychodzi (ośrodek 1).
- Cstosunek sinusa kąta padania alfa do cosinusa kąta załamania beta jest wielkością stałą i wynosi:
gdzie n12 nazywamy współczynnikiem załamania ośrodka,
z którego promień wychodzi (ośrodek 1), względem ośrodka
do którego wchodzi(ośrodek 1).
- Dstosunek sinusa kąta padania alfa do sinusa kąta załamania beta jest wielkością stałą i wynosi:
gdzie n12 nazywamy współczynnikiem załamania ośrodka,
z którego promień wychodzi (ośrodek 1), względem ośrodka
do którego wchodzi(ośrodek 1).
- Astosunek sinusa kąta padania alfa do sinusa kąta załamania beta
8993. Jeżeli ośrodkiem otaczającym pryzmat o kąciełamiący jest powietrze (dla którego współczynnik załamania n=1)to równanie na kąt odchylenia δ pryzmatu przyjmie postać:
- A
- B
- C
- D
- A
9094. Jeżeli oznaczymy przez x- odległość przedmiotu od soczewki; przez y- odległość obrazu od soczewki a przez f - ogniskowa soczewki, równanie Newtona soczewki możemy zapisać:
- A(x-f)(y-f)=f^2
- B(x-f)(y+f)=f^2
- C(x+f)(y+f)=f^2
- D(x-f)(y-f)=1/f^2
9195. Aberracja sferyczna polega na tym,
- Aże zamiast ogniska punktowego w soczewce obserwujemy ognisko rozmyte wzdłuż linii prostopadłej do głównej osi optycznej soczewki,
- Bże zamiast ogniska punktowego obserwujemy ognisko rozmyte wzdłuż głównej osi optycznej soczewki.
- Cże zamiast ogniska punktowego (dla światła białego) obserwujemy ognisko nie w postaci jednego jasnego punktu, lecz kolorową plamkę(o znacznej średnicy),
- Dże zamiast ogniska punktowego (dla światła białego) obserwujemy ognisko nie w postaci jednego jasnego punktu, lecz linii o zmieniających się kolorach wzdłuż osi soczewki.
9296. Aberracja chromatycznapolega na tym,
- Aże zamiast ogniska punktowego w soczewce obserwujemy ognisko rozmyte wzdłuż linii prostopadłej do głównej osi optycznej soczewki,
- Bże zamiast ogniska punktowego obserwujemy ognisko rozmyte wzdłuż głównej osi optycznej soczewki.
- Cże zamiast ogniska punktowego (dla światła białego) obserwujemy ognisko nie w postaci jednego jasnego punktu, lecz kolorową plamkę(o znacznej średnicy),
- Dże zamiast ogniska punktowego (dla światła białego) obserwujemy ognisko nie w postaci jednego jasnego punktu, lecz linii o zmieniających się kolorach wzdłuż osi soczewki.
9397. W 1859 roku Gustaw Kirchhoff odkrył jedno z praw rządzących promieniowaniem termicznym czyli promieniowaniem elektromagnetycznym emitowanym z ciał kosztem energii cieplnej. Prawo Kirchhoffa o postaci
Głosi że,
- A
- B
- C
- D
- A
9498. W 1879 roku Józef Stefan i Ludwik Boltzmann odkryli jedno z praw rządzących promieniowaniem termicznym czyli promieniowaniem elektromagnetycznym emitowanym z ciał o temperaturze T kosztem energii cieplnej. Prawo Stefana-Boltzmanna ma postać:
- AA) E(T)~T4 gdzie E(T) opisuje całkowitą moc wypromieniowywaną przez
ciało doskonale czarne o temperaturze T. - BB) E(T)~1/T4 gdzie E(T) opisuje całkowitą moc wypromieniowywaną przez
ciało doskonale czarne o temperaturze T. - CC) E(T)~T4 gdzie E(T) opisuje całkowitą moc wypromieniowywaną przez
dowolne ciało o temperaturze T. - DD) E(T)~1/T gdzie E(T) opisuje całkowitą moc wypromieniowywaną przez
dowolne ciało doskonale o temperaturze T.
- AA) E(T)~T4 gdzie E(T) opisuje całkowitą moc wypromieniowywaną przez
9599. Prawo Wiena zostało odkryte przez Wilhelma Wiena, który sformułował je na podstawie danych doświadczalnych w 1893 roku. Prawo Wiena ma postać:
- A
- B
- C
- D
- A
96
100. 14 grudnia1900 (w dniu uznanym dzisiaj za dzień narodzin mechaniki kwantowej) Max Planck zapostulował, że energieE(V)oscylatorów (emiterów promieniowania termicznego o częstotliwości V) mogą przyjmować tylko określone nieciągłe wartości równe całkowitej liczbie n elementarnych porcji (kwantów) energii ΔE(V),
E(V)=n ΔE(V)
przy czym wielkość skoku energii ΔE(V)możemy zapisać;- AΔE(V)=hV gdzie stałą proporcjonalności hnazywamy obecnie stałą Plancka,
- BΔE(V)=V/h gdzie stałą proporcjonalności hnazywamy obecnie stałą Plancka,
- CΔE(V)=hV2 gdzie stałą proporcjonalności hnazywamy obecnie stałą Plancka,
97101. Izotopami danego pierwiastka X nazywamy:
- AJądra o tej samej liczbie atomowej Z (określającej ilość protonów w jądrze) ale różnej liczbie masowej A (określającej sumę ilości protonów i neutronów w jądrze),
- BJądra o tej samej liczbie masowej A (określającej sumę ilości protonów i neutronów w jądrze), ale różnej liczbie atomowej (określającej ilości protonów w jadrze),
- CJądra o liczbieatomowej Z i masowej A oraz jądra o liczbach Z+1 i A+2,
- DJądra o liczbieatomowej Z i masowej A oraz jądra o liczbach Z+1 i A=2Z,
Informationen
- Beschreibung
- Quiz am Egzamin Fizyka II 2020, erstellt von Mike Coxlong am 15/12/2019.
- Autor
- Mike Coxlong
- Sprache
- English
- Aufrufe
- 8.847
- Bewertung
- Noch keine Bewertungen Bewerte dieses Quiz