CAPITULO 2

"CAMPO ELÉCTRICO ESTÁTICO EN PRESENCIA DE DIELÉCTRICOS" CAPÍTULO II

2.1 COMPORTAMIENTO DE DIELÉCTRICOS EN UN CAMPO ELÉCTRICO ESTÁTICO

2.5 CONDICIONES DE FRONTERA

2.4 FORMA GENERALIZADA DE LA LEY DE GAUSS. EL VECTOR DE DESPLAZAMIENTO ELÉCTRICO.

2.3 DISTRIBUCIÓN DE CARGA EQUIVALENTE PARA UN DIELÉCTRICO POLARIZADO.

2.2 POTENCIAL Y CAMPO ELÉCTRICO DE UN DIPOLO Y DE UN AGRAGADO DE DIPOLO

Los dieléctricos son sustancias, que en circunstancias ordinarias no poseen cargas eléctricas libres

Si a este átomo, aplicamos un campo eléctrico externo, se forma un dipolo eléctrico el cual sufre un torque en la dirección del campo eléctrico externo.

La susceptibilidad eléctrica es característico de todo dieléctrico, esta Xe decrece con la temperatura.

En un material dieléctrico existen moléculas polares y no polares. Las moléculas no polares son aquellas que no son dipolos en circunstancias ordinarias; y, las moléculas polares son aquellas que forman dipolos permanentes.

Densidad volumentrica de polarizacion

Pvp= -div P

P para la mayoría de las sustancias, con moléculas tanto polares como no polares, en circunstancias normales es proporcional a la intensidad total del campo eléctrico

Materiales ANISITRÓPICOS, son aquellos en las cuales el vector intensidad de campo eléctrico E está en dirección arbitraria a la dirección del vector polarización P

Materiales ISOTRÓPICOS, es cuando el vector polarización y el vector intensidad de campo eléctrico están en la misma dirección.

Densidad superficial de polarizacion

Psp= P . un

Para determinar la componente tangencial, utilizamos la ecuación de la integral cerrada de línea

∫ E . dl=0

∫

∫ D . dS = Qn

La componente tangencial de la intensidad de campo eléctrico E, es continua a través de la superficie del medio. Para determinar la componente normal, utilizamos la ecuación de la integral cerrada de superficie

∫ D . dS = Qn

Nombre: ELIAN CASTRO

Codigo: 259

Densidad superficial de polarizacion

Psp= P . un

Densidad superficial de polarizacion

Psp= P . un