Quiz
OEO - Exame
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Questions in this quiz (200)
1Um raio luminoso orientado para o ponto principal objeto, H, emerge com a mesma direção, passando pelo ponto principal imagem, H’.
- ATrue
- BFalse
2Se um sistema ótico dá origem a uma imagem virtual, basta adicionar um sistema com potência positiva a uma distância razoável, para gerar uma imagem fina real.
- ATrue
- BFalse
3Na concatenação ou associação de vários sistemas óticos, a imagem formada pelo sistema N (seja real ou virtual) deve ser considerada como objeto para o sistema N+1.
- ATrue
- BFalse
4Na aproximação paraxial, as distâncias focais objeto e imagem são sempre numericamente iguais.
- ATrue
- BFalse
5Se a luz proveniente de um objeto no infinito incidir numa lente delgada segundo um ângulo A em relação ao eixo ótico, a imagem forma-se no plano focal imagem a uma distância do eixo dada por x = f’ . sin A
- ATrue
- BFalse
6A relação entre as duas distâncias focais de um sistema ótico arbitrário decorre da definição de potência ótica, K.
- ATrue
- BFalse
7A imagem de um objeto real, formada por um espelho convexo pode ser real.
- ATrue
- BFalse
8Um sistema ótico que não se possa considerar delgado não tem “centro ótico”, sendo este estatuto (o de “centro ótico”) assumido pelos dois pontos nodais (N e N’), normalmente distintos.
- ATrue
- BFalse
9Para uma lente no ar, a ampliação entre os planos conjugados cujas distâncias objeto e imagem satisfaçam l=l’=2f’ é m = +1.
- ATrue
- BFalse
10O fenómeno da reflexão interna total na interface entre dois meios dielétricos só ocorre quando o índice de refração do primeiro meio é superior ao do segundo meio.
- ATrue
- BFalse
11Os pontos principais constituem a origem dos sistemas de referência nos espaços objeto e imagem.
- ATrue
- BFalse
12Um raio luminoso incidente num sistema ótico paralelamente ao eixo, emerge passando pelo foco objeto, F.
- ATrue
- BFalse
13Em qualquer sistema ótico com potência finita, não existe nenhum par de planos conjugados relativamente aos quais a ampliação transversa seja -1.
- ATrue
- BFalse
14A aberração cromática é uma consequência da variação do índice de refração do material das lentes com frequência.
- ATrue
- BFalse
15A distância focal de uma associação de lentes positivas, em contacto, é maior do que a distância focal de cada uma delas.
- ATrue
- BFalse
16Num sistema ótico com aberração esférica, coma ou astigmatismo, e no contexto da formação de imagem de um objeto pontual, o feixe imagem é um feixe cónico (tem um vértice bem definido).
- ATrue
- BFalse
17Num sistema ótico sem aberrações, e no contexto da formação de imagem de um objeto pontual, a posição tridimensional do vértice do cone imagem é totalmente determinada pela equação dos planos conjugados e pelo valor da ampliação transversa.
- ATrue
- BFalse
18Na associação de vários sistemas óticos, a ampliação transversa final é a soma das ampliações transversas dos sistemas componentes.
- ATrue
- BFalse
19A potência ótica de uma lente formada por duas superfícies planas e paralelas é infinita.
- ATrue
- BFalse
20Apenas quando se conhece a posição dos pontos principais de um sistema ótico arbitrário, é que é possível aplicar a equação dos planos conjugados e posicionar o objeto e a imagem em relação ao sistema ótico.
- ATrue
- BFalse
21Num sistema com o objeto no infinito segundo um ângulo A em relação ao eixo, o conceito de ampliação transversa não é aplicável.
- ATrue
- BFalse
22A imagem de um objeto pontual, situado no foco objeto de uma lente, F, forma-se no foco imagem, F’.
- ATrue
- BFalse
23Num sistema ótico com distorção ou curvatura, e no contexto da formação de imagem de um objeto pontual, o feixe imagem é cónico (tem um vértice bem definido).
- ATrue
- BFalse
24Sempre que a imagem de um objeto real formada por uma lente tem a mesma orientação do objeto, então a imagem é virtual.
- ATrue
- BFalse
25A potência de uma lente espessa, no ar, formada por duas superfícies com o mesmo valor do raio de curvatura (seja positivo ou negativo) é sempre positiva.
- ATrue
- BFalse
26Os sistemas óticos baseados em espelhos têm aberração cromática.
- ATrue
- BFalse
27Todos os espelhos esféricos comportam-se, na aproximação paraxial, como se tivessem a forma parabólica.
- ATrue
- BFalse
28Um espelho elipsoidal forma uma imagem virtual de um objeto real que se encontre num dos seus focos.
- ATrue
- BFalse
29Os espelhos parabólicos formam imagens perfeitas de objetos pontuais no infinito (uma estrela, por exemplo) seja qual for a direção seguindo a qual a estrela é observada.
- ATrue
- BFalse
30Num espelho hiperboloidal, se o objeto é real a imagem é virtual e vice-versa, mas apenas se o espelho for côncavo.
- ATrue
- BFalse
31O ângulo de reflexão num espelho depende do índice de refração do material de que o espelho é revestido.
- ATrue
- BFalse
32O espelho retrovisor exterior de um carro é essencialmente um espelho côncavo.
- ATrue
- BFalse
33O princípio geral para a compensação das ametropias é que o Foco Objeto (F) da lente de compensação e o ponto remoto (R) do olho, coincidam, isto é, F = R.
- ATrue
- BFalse
34Um míope vê bem, e sem necessidade de acomodar, um objeto colocado no seu ponto remoto, R.
- ATrue
- BFalse
35A acomodação permite manter o plano imagem sempre na retina, apesar dos objetos se poderem encontrar a relativamente curta distância do olho.
- ATrue
- BFalse
36No olho humano, o Foco imagem é real.
- ATrue
- BFalse
37No olho humano, no paradigma da ótica geométrica, à medida que a pupila dilata, a qualidade da imagem na retina aumenta, pois, as aberrações diminuem.
- ATrue
- BFalse
38No olho humano nominal na água, a potência ótica do olho completo é idêntica à potência do olho no ar.
- ATrue
- BFalse
39No olho humano, o eixo ótico é determinado pela posição da fóvea.
- ATrue
- BFalse
40No olho humano, há miopia quando o diâmetro antero-posterior do olho é pequeno para a potência ótica disponível.
- ATrue
- BFalse
41No olho humano, na água, a potência ótica da córnea reduz-se significativamente.
- ATrue
- BFalse
42No olho humano, a pupila é uma abertura física que se encontra entre o cristalino e a córnea.
- ATrue
- BFalse
43Num olho composto de um inseto, há inúmeros sistemas óticos, cada qual com o seu sensor.
- ATrue
- BFalse
44No olho humano normal, a diferença entre potências óticas entre o regime acomodado e não acomodado, é da ordem de 50 dioptria (dt).
- ATrue
- BFalse
45No olho humano, a acomodação reflete uma variação da potência da córnea.
- ATrue
- BFalse
46No olho humano, o cristalino é uma lente menisca.
- ATrue
- BFalse
47No olho humano, no ar, as distâncias focais objeto (f) e imagem (f’) são, em módulo, iguais.
- ATrue
- BFalse
48No olho humano, o cristalino é responsável pela acomodação.
- ATrue
- BFalse
49No olho humano, a visão binocular, são os dois eixos óticos que convergem no objeto de interesse.
- ATrue
- BFalse
50Quando o olho acomoda para formar imagens de objetos próximos, a potência ótica do cristalino diminui.
- ATrue
- BFalse
51No olho humano, a acomodação reflete uma variação do diâmetro da pupila.
- ATrue
- BFalse
52No olho humano, o Ponto Próximo afasta-se da córnea, com a idade.
- ATrue
- BFalse
53Para objetos colocados entre o ponto próximo, P, e a córnea a acomodação é suficiente.
- ATrue
- BFalse
54No olho humano, o astigmatismo reflete-se numa variação da potência ocular nas diversas coroas circulares na pupila.
- ATrue
- BFalse
55Em indivíduos com visão normal, jovens, o valor convencional para a distância da córnea ao ponto próximo, P, é superior a 50 cm.
- ATrue
- BFalse
56O ponto remoto R de um hipermétrope é virtual.
- ATrue
- BFalse
57No olho humano, o ponto de inserção do nervo ótico é a região da retina em que a densidade de cones é máxima.
- ATrue
- BFalse
58A miopia é compensada com lentes com potência positiva.
- ATrue
- BFalse
59Quando o olho acomoda para formar imagens de objetos próximos, os raios de curvatura das duas superfícies do cristalino aumentam (em valor absoluto).
- ATrue
- BFalse
60A hipermetropia é compensada com lentes com potência negativa.
- ATrue
- BFalse
61No olho humano, a abertura que determina o fluxo luminoso utilizável para constituir a imagem é a pupila.
- ATrue
- BFalse
62O ponto remoto R de um míope é virtual.
- ATrue
- BFalse
63Um hipermétrope vê sem dificuldades, e sem necessidade de acomodar, um objeto colocado no ponto remoto, R.
- ATrue
- BFalse
64Podem ser constituídas lentes espessas de potência nula.
- ATrue
- BFalse
65Num sistema composto por várias lentes delgadas, a imagem de um objeto situado no infinito forma-se no foco imagem do sistema composto.
- ATrue
- BFalse
66Na aproximação paraxial, a potência ótica de um dioptro esférico é inversamente proporcional à diferença entre índices de refração, e diretamente proporcional ao raio de curvatura do dioptro.
- ATrue
- BFalse
67Para cada valor de potência, existem muitas lentes simples com esse valor da potência.
- ATrue
- BFalse
68Num sistema composto de várias lentes delgadas, a ampliação transversa final é a soma algébrica das ampliações transversas para cada uma das lentes individuais (com o respetivo plano objeto e plano imagem).
- ATrue
- BFalse
69A potência de uma lente delgada é igual à soma das potências dos dioptros que a constituem.
- ATrue
- BFalse
70A potência de uma lente aumenta à medida que o índice de refração do meio externo tender para o índice do material que constitui a lente.
- ATrue
- BFalse
71Num dioptro esférico de potência não nula, as distâncias focais objeto e imagem são iguais, em valor absoluto.
- ATrue
- BFalse
72Na concatenação de dois sistemas óticos, a separação entre os dois sistemas é determinada pela distância entre o ponto focal imagem do 1º sistema e o ponto focal objeto do 2º sistema.
- ATrue
- BFalse
73Na concatenação de dois sistemas óticos, a separação entre os dois sistemas é determinada pela distância entre o ponto principal imagem do 1º sistema e o ponto principal objeto do 2º sistema.
- ATrue
- BFalse
74As limitações de um telescópio astronómico à superfície da Terra decorrem da absorção pelos componentes químicos da atmosfera e da turbulência atmosférica.
- ATrue
- BFalse
75Num microscópio ótico, a extensão transversa máxima do objeto é determinada pelo diâmetro da 1ª lente da objetiva.
- ATrue
- BFalse
76Os telescópios astronómicos são normalmente constituídos por superfícies esféricas.
- ATrue
- BFalse
77Num telescópio astronómico, a dimensão do secundário afeta a forma e a área da pupila de entrada.
- ATrue
- BFalse
78Num telescópio astronómico terrestre, as limitações decorrentes da turbulência atmosférica podem ser compensadas com sistemas de ótica adaptativa.
- ATrue
- BFalse
79Nos telescópios astronómicos não-afocais, o secundário será, idealmente, parabólico.
- ATrue
- BFalse
80Num telescópio constituído por espelhos e por lentes, pode existir aberração cromática, a qual deve ser compensada.
- ATrue
- BFalse
81Num microscópio ótico, a extensão transversa máxima visível do objeto é determinada por uma abertura no plano focal imagem da objetiva.
- ATrue
- BFalse
82Na concatenação de dois sistemas óticos, a pupila de entrada do 1º sistema deve ser idêntica à pupila de saída do 2º.
- ATrue
- BFalse
83A pupila de entrada de um telescópio astronómico de Cassegrain, com espelhos circulares, é anular (isto é, tem a forma de um anel).
- ATrue
- BFalse
84Num microscópio ótico, o diafragma de campo encontra-se no plano de qualquer imagem intermédia real.
- ATrue
- BFalse
85No telescópio constituído inteiramente por lentes não pode existir aberração cromática.
- ATrue
- BFalse
86Um telescópio gera no seu plano focal uma imagem de objetos no infinito, com grande ampliação angular.
- ATrue
- BFalse
87As limitações de um telescópio astronómico terrestre nada têm a ver com a turbulência da atmosfera.
- ATrue
- BFalse
88Uma luneta terrestre, utilizada por uma pessoa, diretamente através do seu olho, é um sistema afocal.
- ATrue
- BFalse
89Num telescópio astronómico a operar no espaço, a ótica adaptativa é fundamental para compensar as deficiências intrínsecas do próprio telescópio.
- ATrue
- BFalse
90Nos telescópios astronómicos com um único espelho não plano, este será, idealmente, hiperbólico.
- ATrue
- BFalse
91No visível, o primário de telescópios astronómicos com mais de 10 m de diâmetro é normalmente constituído por um espelho único, monolítico.
- ATrue
- BFalse
92Num microscópio ótico, a imagem final é virtual e pode ser observada através de um sistema de potência positiva.
- ATrue
- BFalse
93As lupas são caracterizadas pela sua ampliação angular (magnifying power).
- ATrue
- BFalse
94Num microscópio ótico, a ocular gera uma imagem real ampliada, e a objetiva uma imagem subsequente, no infinito.
- ATrue
- BFalse
95A forma ótima para observar uma estrela no eixo (a 0 grau) de um telescópio é utilizar um espelho elipsoidal.
- ATrue
- BFalse
96A classificação dos telescópios astronómicos é essencialmente determinada pela natureza real ou virtual do objeto para o espelho secundário.
- ATrue
- BFalse
97Num telescópio astronómico, a dimensão do secundário não afeta a área da pupila de entrada.
- ATrue
- BFalse
98Num microscópio ótico, o diafragma de campo coincide com o plano objeto da ocular.
- ATrue
- BFalse
99Num microscópio ótico, a extensão transversa máxima do objeto é determinada pelo diâmetro da 1ª lente da objetiva.
- ATrue
- BFalse
100Na aproximação paraxial, as distâncias focais objeto e imagem são sempre numericamente iguais.
- ATrue
- BFalse
101A distância focal imagem é, em módulo, a distância entre o ponto focal imagem, F’, e o ponto principal imagem H’.
- ATrue
- BFalse
102Apenas quando se conhece a posição dos pontos cardinais de um sistema ótico arbitrário, é possível aplicar a equação dos planos conjugados.
- ATrue
- BFalse
103Na reflexão num espelho plano, a distância imagem é sempre igual, em módulo, à distância objeto.
- ATrue
- BFalse
104A imagem de um objeto real, formada por um espelho côncavo é sempre real.
- ATrue
- BFalse
105A direção do feixe refletido num espelho esférico depende do comprimento de onda da luz incidente.
- ATrue
- BFalse
106Um raio luminoso orientado para o plano nodal objeto, N, emerge com a mesma direção, passando pelo plano nodal imagem, N’.
- ATrue
- BFalse
107O ponto remoto R de um hipermétrope é real.
- ATrue
- BFalse
108O princípio geral para a compensação das ametropias é que o Foco Imagem (F’) da lente de compensação e o ponto remoto, R, do olho, coincidam, isto é, F’ = R.
- ATrue
- BFalse
109O observador dotado de uma lupa constrói na retina uma imagem real, ela própria a imagem do objeto inicial dada através da lupa.
- ATrue
- BFalse
110Num microscópio ótico, a extensão transversa máxima do objeto é determinada pelo diâmetro da 1ª lente da objetiva.
- ATrue
- BFalse
111A resolução angular de um telescópio limitado por difração é essencialmente determinada pelo diâmetro do espelho primário.
- ATrue
- BFalse
112Se a luz proveniente de um objeto do infinito incidir num sistema ótico delgado segundo um ângulo A em relação ao eixo ótico, a imagem forma-se no plano focal a uma distância do eixo dada por x=f’.tan A.
- ATrue
- BFalse
113Os sistemas óticos exclusivamente constituídos por espelhos não apresentam aberração cromática.
- ATrue
- BFalse
114Num sistema ótico arbitrário, a potência ótica, K, tanto pode ser calculada com as quantidades relativas ao espaço objeto, como relativas ao espaço imagem sendo, portanto, um invariante ótico.
- ATrue
- BFalse
115A potência de uma lente delgada não varia se a lente for invertida (rotação de 180 graus em torno de um eixo perpendicular ao eixo ótico).
- ATrue
- BFalse
116A distância focal imagem é, em módulo, a distância entre o ponto focal imagem, F’, e o ponto principal imagem, H’.
- ATrue
- BFalse
117Num dioptro esférico de potência não nula, a distância focal mais curta (em valor absoluto) corresponde ao meio de maior índice de refração.
- ATrue
- BFalse
118A potência de uma lente anula-se se o índice de refração do meio exterior for igual ao índice do material que constitui a lente.
- ATrue
- BFalse
119A direção do feixe refletido num espelho esférico depende do índice de refração do material que é feito o espelho.
- ATrue
- BFalse
120As antenas de receção de sinal da TV via satélite são normalmente hiperbólicas.
- ATrue
- BFalse
121A imagem de um objeto colocado no plano focal objeto forma-se no infinito.
- ATrue
- BFalse
122Num microscópio ótico, a ampliação total obtém-se multiplicando a ampliação transversa pela ampliação da ocular.
- ATrue
- BFalse
123Num telescópio astronómico terrestre, as limitações decorrentes da absorção atmosférica podem ser compensadas com sistemas de ótica adaptativa.
- ATrue
- BFalse
124Num microscópio ótico, o diafragma de campo encontra-se no mesmo plano que o plano da objetiva.
- ATrue
- BFalse
125Num telescópio constituído inteiramente por espelhos, existe aberração cromática.
- ATrue
- BFalse
126Num microscópio ótico, a delimitação do tamanho máximo do objeto que se pode observar é determinada pelo diâmetro do diafragma de campo.
- ATrue
- BFalse
127Na concatenação de dois sistemas óticos, a pupila de saída do 1º sistema deve coincidir espacialmente com a pupila de entrada do 2º sistema.
- ATrue
- BFalse
128O observador dotado de uma lupa constrói na retina uma imagem real, ela própria a imagem do objeto inicial dada através de todo o sistema de lentes.
- ATrue
- BFalse
129Na água, a potência da 1ª superfície do cristalino do olho humano reduz-se significativamente.
- ATrue
- BFalse
130Um interferómetro de Febry-Perot com base em duas superfícies espelhadas paralelas, no ar, permite analisar o espetro de uma onda policromática, com tanto maior resolução espetral quanto maior for a Finesse.
- ATrue
- BFalse
131Quando duas ondas planas – com a mesma frequência e que se propagam ao longo da mesma direção e com o mesmo sentido – interferem, a irradiância é uniforme, isto é, não se vêm franjas num plano perpendicular à direção de propagação.
- ATrue
- BFalse
132Numa cavidade ressonante laser, ondas consecutivas (que oscilem na cavidade) relacionam-se através de um fator de atenuação e de um valor de diferença de fase (entre ondas consecutivas constante.
- ATrue
- BFalse
133Duas ondas com as mesmas amplitudes num dado ponto do espaço podem dar origem a zeros de irradiância nesse ponto.
- ATrue
- BFalse
134O interferómetro de Michelson é um interferómetro de divisão de frente de onda.
- ATrue
- BFalse
135A irradiância num ponto arbitrário do espaço, é função da diferença de fase entre as duas ondas interferentes nesse ponto.
- ATrue
- BFalse
136Ondas planas, com a mesma frequência, com a mesma direção e sentidos de propagação contrários, geram um padrão de interferências no espaço em que a separação entre máximos consecutivos é de meio comprimento de onda.
- ATrue
- BFalse
137Em padrões de interferência, o cálculo da irradiância, com base nas amplitudes dos campos elétricos, entra em conta com o tempo de integração do detetor.
- ATrue
- BFalse
138Quando duas ondas com frequências próximas interferem, o padrão de interferências é estático no espaço.
- ATrue
- BFalse
139O produto n.d.k0 representa o percurso ótico para uma propagação de uma distância d de uma onda plana monocromática, num meio de índice n.
- ATrue
- BFalse
140O termo de interferências (na sobreposição de duas ondas) depende da orientação relativa dos seus campos elétricos.
- ATrue
- BFalse
141Na interferência entre ondas múltiplas, sem percas, os máximos de irradiância ocorrem segundo direções bem definidas, e tanto melhor definidas quanto menor for o número de ondas.
- ATrue
- BFalse
142Num padrão de interferências, em cada ponto, os valores das irradiâncias medidos traduzem valores médios, medidos num intervalo de tempo finito.
- ATrue
- BFalse
143Na interferência entre uma onda plana e uma onda esférica, o padrão de interferências tem simetria de revolução, e máximos consecutivos da irradiância estão regularmente espaçados.
- ATrue
- BFalse
144Na interferência entre uma onda plana e uma onda esférica, a fase da onda plana na posição da fonte pontual (de ondas esféricas) determina o valor da irradiância ao longo do eixo dos z.
- ATrue
- BFalse
145A experiência de Young está associada a um padrão de interferências de duas ondas esféricas observado num plano paralelo à reta que une as duas fontes.
- ATrue
- BFalse
146A tomografia de coerência ótica (OCT) baseia-se numa variante do interferómetro de Young.
- ATrue
- BFalse
147Na interferência entre ondas múltiplas, com percas, a Finesse determina a largura a meia altura dos máximos de interferência.
- ATrue
- BFalse
148Quando duas ondas esféricas interferem, o padrão de interferências observado constitui um corte planar de uma família densa de hiperbolóides no espaço.
- ATrue
- BFalse
149Numa situação interferométrica arbitrária, a separação entre franjas não depende do comprimento de onda.
- ATrue
- BFalse
150Quando duas ondas com a mesma frequência interferem, o valor mínimo da irradiância é sempre zero (0).
- ATrue
- BFalse
151O interferómetro de Fizeau é um interferómetro de divisão de amplitude em que a onda de referência pode ser gerada por reflexão numa superfície de referência próxima da superfície a medir.
- ATrue
- BFalse
152O número e o contraste das franjas de difração aumentam com a largura da banda espetral da radiação incidente.
- ATrue
- BFalse
153As redes de difração sinusoidais de fase redistribuem, sem absorção, a energia da onda incidente, através de um número elevado de pares de ordens de difração, cuja intensidade é determinada por funções de Bessel.
- ATrue
- BFalse
154Quanto maior for a frequência, mais concentrado é o padrão de difração.
- ATrue
- BFalse
155O PHF permite calcular a amplitude e qualquer ponto P do espaço, conhecida a amplitude em todo o plano onde se encontra a abertura difractante, e num plano perpendicular ao eixo dos zz.
- ATrue
- BFalse
156Se a abertura difractante for retangular, a área iluminada observável num alvo a grande distância, consiste em anéis concêntricos, com irradiância que oscila entre valores máximos e mínimos.
- ATrue
- BFalse
157Na modelação de um objeto difratante, a abertura que o delimita não afeta o espetro de difração observável.
- ATrue
- BFalse
158O PHF reduz o problema da difração ao problema de interferência de um número infinito de ondas esféricas, (virtualmente) emitidas a partir de fontes (fictícias) no plano da abertura difratante.
- ATrue
- BFalse
159Na difração por uma fenda retangular de 50 micron (segundo X), para uma dada distância de observação e em regime de Fraunhofer, o 1º zero da irradiância (segundo o eixo dos X) para um comprimento de onda de 800 nm encontra-se em x = 2mm. Para um comprimento de onda de 400 nm, e para a mesma distância de observação, o 1º zero encontra-se em x=1mm
- ATrue
- BFalse
160A função de transmissão em amplitude de um objeto t(x,y), num plano z, é a razão entre as amplitudes complexas das ondas emergente e incidente no plano z.
- ATrue
- BFalse
161Nas condições de aproximação de Fraunhofer, as dimensões transversas do padrão de difração variam com lambda.D/z, em que z é a distância de observação e D uma dimensão característica do objeto.
- ATrue
- BFalse
162Uma rede de difração de amplitude, sinusoidal, gera um par de ordens (para além da ordem central) cujo eixo central de propagação depende fortemente do comprimento de onda, o que viabiliza a utilização de redes de difração como analisadores espetrais de radiação policromática.
- ATrue
- BFalse
163A aproximação de Fresnel do PHF é válida imediatamente desde o plano de abertura difratante.
- ATrue
- BFalse
164A função “sinc” ou “seno cardial” traduz a distribuição da amplitude complexa do padrão de difração de uma abertura circular, na aproximação de Fraunhofer.
- ATrue
- BFalse
165A aproximação de Fraunhofer é válida no plano focal de uma lente, substituindo a distância de propagação, z, pela distância focal da lente, f.
- ATrue
- BFalse
166Nas condições de Fraunhofer, a translação de um objeto no seu próprio plano apenas altera a fase da amplitude no plano de observação, e essa variação da fase é quadrática com o valor da translação.
- ATrue
- BFalse
167Nas condições de Fraunhofer, o espetro de um objeto arbitrário e de extensão finita é essencialmente discreto e modelado pela transformada de Fourier da função de transmissão em amplitude do objeto, incluindo a abertura que o delimita.
- ATrue
- BFalse
168De um modo geral, a resolução de um investimento aumenta quando o diâmetro da pupila de entrada do instrumento aumenta, e diminui quando o comprimento de onda diminui.
- ATrue
- BFalse
169Uma lente plano-convexa é um objeto de fase no interior de uma abertura limitada, muitas vezes circular.
- ATrue
- BFalse
170A região em que a aproximação de Fresnel é válida depende do comprimento de onda da radiação.
- ATrue
- BFalse
171Numa rede de difração binária de amplitude, o espaçamento entre ordens é determinado pela frequência de repetição do motivo.
- ATrue
- BFalse
172Na difração por uma fenda retangular de 50 micrometro (segundo X), para uma dada distância de observação e em regime de Fraunhofer, o 1º zero da irradiância (segundo o eixo dos X) para um comprimento de onda de 800 nm encontra-se em x=2 mm. Para os mesmos valores do comprimento de onda e da distância de observação, mas para uma fenda 4 vezes mais fina, o 1º zero encontra-se em x=0,5 mm.
- ATrue
- BFalse
173Nas condições de Fraunhofer, a translação de um objeto no seu próprio plano não altera a distribuição da energia no plano de observação.
- ATrue
- BFalse
174Quanto maiores forem as dimensões da abertura difratante, mais concentrado é o padrão de difração, no infinito.
- ATrue
- BFalse
175A aproximação de Fraunhofer é válida para grandes distâncias em relação à abertura difractante.
- ATrue
- BFalse
176No plano focal de um telescópio com uma pupila circular, a imagem de uma estrela é descrita pelo quadrado de um “chapéu mexicano” e pode manifestar coloração à medida que aumenta a distância ao centro da imagem.
- ATrue
- BFalse
177Nas condições de Fraunhofer, o espetro de um objeto periódico (de extensão finita) é essencialmente discreto, e a sua estrutura fina é determinada pela difração da abertura finita que delimita o objeto.
- ATrue
- BFalse
178Numa rede de difração binário de amplitude, apenas os dois fatores seguintes desempenham um papel fundamental: 1. O motivo que se repete, 2. O padrão de repetição do motivo.
- ATrue
- BFalse
179Na aproximação de Fresnel, o campo no plano de observação é calculado com base na transformada de Fourier do campo no plano imediatamente depois da abertura difratante.
- ATrue
- BFalse
180No plano focal imagem (real) de um telescópio sem aberrações, a imagem de uma estrela é pontual.
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181As dimensões lineares transversais de um padrão de difração, no infinito, não dependem da distância da abertura ao alvo.
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182A dimensão transversa de um padrão de difração no infinito varia inversamente com o comprimento de onda.
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183O programa ondulatório permite compreender a dispersão, isto é, a variação do índice de refração com a frequência.
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184O paradigma eletromagnético permite compreender a dispersão, isto é a variação do índice de refração com a frequência.
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185Apenas o paradigma eletromagnético pode ser aplicado quando a luz interage com estruturas com dimensões características inferiores muito mais pequenas que o comprimento de onda de radiação.
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186A equação de ondas fez suspeitar, ainda no século XIX, que a luz fosse uma onda eletromagnética.
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187A equação de Helmoltz resulta da equação de ondas quando se procuram soluções monocromáticas da equação de ondas.
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188A equação de Helmoltz é uma equação linear, deste modo garantindo a validade do princípio de sobreposição.
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189As ondas esféricas são solução da equação de ondas, quando se procuram soluções que apenas dependam de r = |r|.
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190As ondas monocromáticas resultam quando se impõe que a dependência temporal esteja inteiramente contida no fator exp(iwt). NOTAÇÃO: w é a letra grega OMEGA, minúscula.
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191A equação de Helmoltz impõe que o módulo do vetor k (na fase de uma onda plana) é o parâmetro escalar k que surge na relação de dispersão.
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192Numa onda gaussiana, a função R(z) descreve o raio de curvatura de frente de onda à distância z do plano da cintura
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193No plano da cintura, W(z) = W0, que é o valor máximo que a largura do feixe pode tomar.
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194As superfícies de igual fase apenas assimptoticamente se podem considerar esféricas.
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195Quanto menor for o diâmetro da cintura, maior é a divergência.
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196Quanto menor for o comprimento de onda, maior é a divergência.
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197Num plano à distância z do plano da cintura, a distribuição da irradiância é constante.
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198No plano da cintura do feixe, a superfície de igual fase é plana.
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199A aproximação de Fresnel do PHF é válida logo desde o plano da abertura difratante.
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200A aproximação de Fraunhofer é válida para grandes distâncias em relação à abertura difratante.
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- Quiz on OEO - Exame, created by Ana Almeida on 15/05/2021.
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- Ana Almeida
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